Vorlesungen über mathematische Physik, Volum 2Teubner, 1891 |
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A₁ Amplituden Anfangspunkt Ausdruck B₁ bestimmt bilden Brechung Componenten const Constanten Coordinaten cos² Cosinus daher Differentialgleichungen Differentialquotienten Dispersion Doppelbrechung ebene Wellen einander einfallende Licht einfallenden Wellen Einfallsebene Einfallswinkel endlich entsprechenden ergiebt erhält ersten Factor Fall Fläche Fortpflanzungsgeschwindigkeit Functionen gebrochenen Strahles gebrochenen Wellen geradlinig polarisirt gewöhnlichen giebt Grenzbedingungen Grenze Grössen Hülfe Hyperbeln Integral Intensität isotropen jetzt Körper Krystall leuchtenden Punkte Lichtbewegung Lichtwellen Linien Normale Oeffnung optischen Achsen P₁ parallel partiellen Reflexion Platte Polarisationsebene positiv quadratische Gleichung R₁ reelle reflectirten Lichtes reflectirten und gebrochenen reflectirten Wellen Reflexion Richtung Richtungscosinus Schirm schwarzen Körpers senkrecht setzen sin² sin² q Tangentialebenen Theil u₁ unendlich klein ungewöhnlichen Welle unsere v. o. Zus v₁ Verrückungen verschwindet vorigen Vorlesung Wellenebene Wellenfläche Wellennormale Werthe Winkel wollen z-Achse zwei zweiten Mittel αξ ди ду дх
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Pàgina 31 - Die Anwendung, die von der Gleichung (10) bei dem vorliegenden, am Ende des vorigen Paragraphen bezeichneten Problem zu machen ist, liegt auf der Hand. Man denke sich in dem homogenen Aether, der den .unendlichen Raum erfüllt, einen leuchtenden Punkt 1; auf die Bewegung, die er hervorbringt, beziehe sich die Function (p*.
Pàgina 104 - Diese Thatsache findet von den hier zu Grunde gelegten Hypothesen aus ihre Erklärung durch die folgenden Betrachtungen. Man denke sich das Gitter, über dessen Beschaffenheit eine specielle Voraussetzung nicht gemacht zu werden braucht, das z. B. ein Drahtgitter...
Pàgina 20 - C"2). Dadurch ist ausgesprochen, dass diese Intensität dem Quadrate der Entfernung vom leuchtenden Punkte umgekehrt proportional ist, dabei aber mit der Richtung der Linie rt in einer Weise variirt, die durch die Bewegung im leuchtenden Punkte bedingt ist. Ein leuchtender Punkt, wie der gedachte, soll bei den folgenden Betrachtungen als Lichtquelle vorausgesetzt, und es soll untersucht werden, wie das von ihm ausgehende Licht durch einen fremdartigen Körper, der in seine Nähe gebracht ist, modificirt...
Pàgina 107 - A/6 ist. Unter dem Integralzeichen denke man sich C und C' nach Sinus und Cosinus der Vielfachen von...
Pàgina 32 - Die Aenderung der Bewegung an dem Elemente dS, die durch die Einführung des Körpers hervorgerufen wird, ist (bei Ausschluss eines gewissen, speciellen Falles) nicht unendlich gross, und da die Kugelfläche, der dS angehört, unendlich klein ist, so ist ihr Einfluss auf den Werth des Integrals unendlich klein. Es kann in diesem also...
Pàgina 41 - Verrückungen u, v, w verstehen kann, so ist hierdurch ausgesprochen, dass in dem ersten der beiden unterschiedenen Fälle die Lichtbewegung im Punkte 0 dieselbe ist, wie wenn der schwarze Körper fehlte, im zweiten aber am Orte von 0 Dunkelheit stattfindet; damit ist gesagt, dass der schwarze Körper einen Schatten wirft, dass das Licht des leuchtenden Punktes sich geradlinig fortpflanzt, in Strahlen, die als unabhängig voneinander betrachtet werden können.
Pàgina 29 - Function f durch (8) definirt ist. Hieraus ist zu schliessen, dass die Bewegung des Aethers in dem von der Fläche s umschlossenen Räume angesehen werden kann als hervorgebracht von einer Schicht von leuchtenden Punkten in der Fläche s, da ein jedes von den beiden Gliedern, aus denen ß zusammengesetzt ist, sich bezeichnen lässt als einem leuchtenden Punkte entsprechend, der am Orte von ds sich befindet.
Pàgina 106 - ... von —b bis +b variirt, und verschwinden, wenn y ausserhalb dieses Intervalls liegt; von x aber so, dass sie um e periodisch sind, wenn x einen Werth zwischen — ne und + ne hat, und für andere Werthe von x verschwinden.
Pàgina 31 - Es sei ds ein Element der Oberfläche des Körpers, dS ein Element einer unendlich kleinen Kugelfläche, die um den leuchtenden Punkt beschrieben ist; der Gleichung (10) zufolge ist dann: Das erste dieser beiden Integrale hat einen leicht angebbaren Werth.
Pàgina 46 - Constanten sind, und zugleich ist: ds = dxdy. Um die Schnittlinien der Fläche s mit den Flächen £ = const. zu finden, muss nun der Ausdruck von £ gebildet und nach Potenzen von x und y entwickelt werden. Es seien...